dispersão de luz por energias, meios físicos, formas físicas [côncava ou convexa, ou as duas], energias e agentes e categorias de Graceli.


n² (ω) = (1 + 4 π N e²)/[m (ω₀² – ω²)]  [EPG = d[hc][T/IEEpei [pit]=[pTEMRLD] e[fao][ itd][iicee]tetdvd [pe] cee [caG].]



n² (ω) = (1 + 4 π N e²)/[m (ω₀² – ω²)]/ [con,ou conv, O]

com variações em meios côncavos e convexos, e meios em ondas de radiação térmica, eletromgnética, radioatividade, e conforme potencial de energias eletrostática e potencial de energia de ligação e capacidade de transformações e interações de energias envolvendo meios e luz.

[EPG = d[hc][T/IEEpei [pit]=[pTEMRLD] e[fao][ itd][iicee]tetdvd [pe] cee [caG].]

p it = potenciais de interações e transformações.

Temperatura dividido por isótopos e estados físicos e estados potenciais de energias e isotopos = emissões, fluxos aleatórios de ondas, interações de íons, cargas e energias estruturas, tunelamentos e emaranhamentos, transformações e decaimentos, vibrações e dilatações, potencial eletrostático, condutividades, entropias e entalpias. categorias e agentes de Graceli.

h e = índice quântico e velocidade da luz.

[pTEMRlD] = POTENCIAL TÉRMICO, ELÉTRICO, MAGNÉTICO, RADIOATIVO, luminescência, DINÂMICO]..

EPG = ESTADO POTENCIAL GRACELI.

parece haver sido o estadista e filósofo romano Sêneca (4  a.C. – 65 d.C.) o primeiro a fazer uma observação de dispersão luminosa ao ver a luz solar sofrer uma decomposição, nas cores do arco-íris, ao atravessar um pedaço de vidro. Contudo, o entendimento dessa decomposição só foi possível com a lei da refração da luzdeduzida no Século 17. Essa lei já havia sido observada, experimentalmente, pelos astrônomos e matemáticos, o inglês Thomas Harriot (1560-1621), em 1616 (trabalho não publicado), e o holandês Willebrord van Roijen Snell (1591-1626), em 1621. Contudo, a proposta de sua expressão analítica só foi apresentada pelo filósofo e matemático francês René du Perron Descartes (1596-1650), em 1637 (em notação atual):

sen i/sen r = n_r/n_i,

onde i e r, representam, respectivamente, os ângulos de incidência e de refração, com n_r e n_i seus respectivos índices de refração.

                   Uma observação decorrente da lei de Snell-Descartes foi realizada pelo físico inglês Sir Isaac Newton (1642-1727), em 1666, ao perceber que a luz solar branca que passava pela fresta de uma janela do quarto escuro onde se encontrava era decomposta nas cores do arco-íris, depois de atravessar um prisma (comprado na feira de Sturbridge, por volta de 1665). Convencido de que essas cores estavam presentes na própria luz branca solar e que as mesmas não foram criadas no prisma, Newton realizou outro tipo de experiência na qual fez passar as cores dispersadas, pelo primeiro prisma, por um segundo prisma invertido em relação ao primeiro, reproduzindo, dessa forma e, em uma tela, a luz branca original. Observou ainda Newton que se apenas uma cor do arco-íris atravesse o prisma, não haveria mais a decomposição cromática, uma vez que o feixe de luz que emergia do prisma apenas alargava-se ou estreitava-se (dependendo da incidência inicial), permanecendo, assim, da mesma cor. Essa hipótese newtoniana de que a luz branca nada mais era do que uma combinação das cores do arco-íris foi confirmada por Newton na célebre experiência do disco colorido – o disco de Newton, como hoje é conhecido – que, ao ser girado, aparece branco.

                   Ainda nessas experiências ópticas, Newton observou que o índice de refração (n) variava com a cor, pois, ao examinar através de um prisma, um pedaço de papelão pintado de vermelho e azul, notou que para uma mesma incidência de raios luminosos, os raios refratados pelo prisma eram diferentes para cada cor, uma vez que as imagens das cores do papelão eram deslocadas, havendo, dessa forma, superposição da parte limítrofe das duas regiões pintadas.

                   É interessante observar que o índice de refração de um material transparente (vidro, por exemplo) pode ser calculado por intermédio de um prisma, usando a lei de Snell-Descartes. Assim, se A for o ângulo do prisma (com vértice para cima) e se  for o ângulo de desvio entre a direção do raio incidente e a do raio refratado que sai do prisma, tem-se [Clifford E. Swartz, Phenomenal Physics (John Wiley and Sons, Inc., 1981)]:

n = {sen [( + A)/2]}/[sen (A/2)].

                    A explicação da dispersão luminosa decorre da lei de Snell-Descartes, conforme afirmamos acima. Vejamos como. Para o caso de um prisma de vidro de índice de refração n (~ 1,33) e colocado no ar (n₀ ~ 1), temos: sen r = sen i/n. Assim, como a luz solar é uma mistura de cores do arco-íris, e como cada cor tem um índice de refração diferente, então o ângulo de refração (r) varia para uma dada incidência (i), daí a razão da dispersão da luzobservada por Newton. Por outro lado como o n do vermelho é menor do que o do violeta (ainda para o vidro), então o vermelho refrata menos do que o violeta. [Ugo Amaldi, Imagens da Física (Editora Scipione, 1995)].       

                   As experiências de Óptica realizadas por Newton e referidas acima foram inicialmente reunidas, por ele, em um manuscrito intitulado Lectiones Opticae (“Lições de Óptica”), escrito em 1675, e completadas em seu famoso livro Opticks or A Treatise of theReflexions, Refractions, Inflexions and Colours of Light (“Óptica, ou Um Tratado das Reflexões, Refrações, Inflexões e Cores da Luz”) [Isaac Newton, Great Books of the Western World 32 (Encyclopaedia Britannica, Inc./Chicago, 1993)], publicado em 1704.

                   É interessante destacar que a dispersão da luz só começou a ser fisicamente explicada no Século 19. Com efeito, no dia 19 de novembro de 1821, o físico francês Augustin Jean Fresnel (1788-1827) apresentou na Academia Francesa de Ciências uma primeira explicação para esse fenômeno físico levando em conta a estrutura molecular da matéria. Assim, para o formulador da Teoria Ondulatória da Luz, o total da dispersãoluminosa dependia da relação entre o comprimento de onda da luz () e a distância entre as moléculas adjacentes. É interessante ressaltar que nessa Memóire (Annales de Chimie 17, p. 180), Fresnel propôs a hipótese de que o éter luminífero cartesiano era parcialmente arrastado pela matéria. Em vista disso, calculou a velocidade da luz (v) em um meio em movimento e, com essa hipótese, encontrou o seguinte resultado:

v = c₁ + [(n² – 1)/n²] V,

onde c₁ representa a velocidade da luz no meio em repouso (c₁ = c/n), n é o índice de refração do meio, V é a velocidade do meio, e c a velocidade da luz no vácuo.

                   Contudo, como vimos em verbete desta série, foi o físico holandês HendrikAntoon Lorentz (1853-1928; PNF, 1902) quem apresentou, em 1892, a explicação completa da dispersão ao demonstrar que o índice de refração (n) de um meio é dado por:  

n² (ω) = (1 + 4 π N e²)/[m (ω₀² – ω²)],

onde m e e representam, respectivamente, a massa e a carga do elétron, N é o número de moléculas por unidade de volume de um meio refringente, , ,  é a frequência linear própria dos elétrons constituintes do meio, em torno de posições fixas, e  é a frequência linear de uma onda eletromagnética monocromática que atravessa o meio considerado. [Max Born and Emil Wolf, Principles of Optics (Pergamon Press, 1983)]

Théorie de Graceli de la transition d'état quantique, du potentiel quantique, des énergies, des structures et des isotopes, des états physiques en fonction des degrés thermiques, des niveaux de magnétisme et d'électricité, de la radioactivité, des luminescences et autres.





les transitions se situent à la fois dans les mondes quantique et classique, formant ainsi un transcendant et un indéterminé trans-intermécanique impliquant des états quantiques, des états d'énergies et leurs types et niveaux, ainsi que leurs interactions et transformations potentielles, etc.


efeito 11.340.

teoria Graceli de transição de estado quântico, quântico potencial, de energias, de estruturas e isótopos, de estados físicos conforme graus térmico, níveis de magnetismo e eletricidade, radioatividade, luminescências, e outros.


as transições estão tanto no mundo quântico, quanto clássico, com isto se forma uma trans-intermecânica transcendente e indeterminada envolvendo estados quântico, estados de energias e seus tipos e níveis, como também os seus potenciais de interações e transformações, e outros.

The transcendent quantum potential state of Graceli.



A transcendent quantum state of Graceli is the state in which a categorial quantum trans-intermechanical system can be.





 in which a fully specified quantum state can be described by a state of energies, and potential states of phenomena, energies, interactions, transformations with variables according to the categories and agents of Graceli,



present in these functions.





[eeeeeffdp [f] [mcCdt] [+ mf] [itd] [cG].



[EPG = d [hc] [T / IEEpei [pit] = [pTEMRLD] and [fao] [itd] [iicee] tetdvd [pe] cee [caG].]



p it = potentials of interactions and transformations.
Temperature divided by isotopes and physical states and potential states of energies and isotopes = emissions, random wave fluxes, ion interactions, charges and energies structures, tunnels and entanglements, transformations and decays, vibrations and dilations, electrostatic potential, conductivities, entropies and enthalpies. categories and agents of Graceli.

h e = quantum index and speed of light.

[pTEMRlD] = THERMAL, ELECTRICAL, MAGNETIC, RADIOACTIVE, Luminescence, DYNAMIC POTENTIAL] ..


EPG = GRACELI POTENTIAL STATUS.



O estado potencial quântico transcendente de Graceli.

Um estado quântico transcendente de Graceli é o estado  em que um sistema trans-intermecânico quântico categorial possa ser.


 em que um estado quântico plenamente especificado pode ser descrito por um estados de energias, e estados potenciais de fenômenos, energias, interações, transformações com variáveis conforme as categorias e agentes de Graceli,

presente nestas funções.

[eeeeeffdp[f][mcCdt][+mf][itd][cG]. 

[EPG = d[hc][T/IEEpei [pit]=[pTEMRLD] e[fao][ itd][iicee]tetdvd [pe] cee [caG].]

p it = potenciais de interações e transformações.

Temperatura dividido por isótopos e estados físicos e estados potenciais de energias e isotopos = emissões, fluxos aleatórios de ondas, interações de íons, cargas e energias estruturas, tunelamentos e emaranhamentos, transformações e decaimentos, vibrações e dilatações, potencial eletrostático, condutividades, entropias e entalpias. categorias e agentes de Graceli.

h e = índice quântico e velocidade da luz.

[pTEMRlD] = POTENCIAL TÉRMICO, ELÉTRICO, MAGNÉTICO, RADIOATIVO, luminescência, DINÂMICO]..

EPG = ESTADO POTENCIAL GRACELI.

n² (ω) = (1 + 4 π N e²)/[m (ω₀² – ω²)]  [EPG = d[hc][T/IEEpei [pit]=[pTEMRLD] e[fao][ itd][iicee]tetdvd [pe] cee [caG].]



n² (ω) = (1 + 4 π N e²)/[m (ω₀² – ω²)]/ [con,ou conv, O]

com variações em meios côncavos e convexos, e meios em ondas de radiação térmica, eletromgnética, radioatividade, e conforme potencial de energias eletrostática e potencial de energia de ligação e capacidade de transformações e interações de energias envolvendo meios e luz.

[EPG = d[hc][T/IEEpei [pit]=[pTEMRLD] e[fao][ itd][iicee]tetdvd [pe] cee [caG].]

p it = potenciais de interações e transformações.

Temperatura dividido por isótopos e estados físicos e estados potenciais de energias e isotopos = emissões, fluxos aleatórios de ondas, interações de íons, cargas e energias estruturas, tunelamentos e emaranhamentos, transformações e decaimentos, vibrações e dilatações, potencial eletrostático, condutividades, entropias e entalpias. categorias e agentes de Graceli.

h e = índice quântico e velocidade da luz.

[pTEMRlD] = POTENCIAL TÉRMICO, ELÉTRICO, MAGNÉTICO, RADIOATIVO, luminescência, DINÂMICO]..

EPG = ESTADO POTENCIAL GRACELI.

parece haver sido o estadista e filósofo romano Sêneca (4  a.C. – 65 d.C.) o primeiro a fazer uma observação de dispersão luminosa ao ver a luz solar sofrer uma decomposição, nas cores do arco-íris, ao atravessar um pedaço de vidro. Contudo, o entendimento dessa decomposição só foi possível com a lei da refração da luzdeduzida no Século 17. Essa lei já havia sido observada, experimentalmente, pelos astrônomos e matemáticos, o inglês Thomas Harriot (1560-1621), em 1616 (trabalho não publicado), e o holandês Willebrord van Roijen Snell (1591-1626), em 1621. Contudo, a proposta de sua expressão analítica só foi apresentada pelo filósofo e matemático francês René du Perron Descartes (1596-1650), em 1637 (em notação atual):

sen i/sen r = n_r/n_i,

onde i e r, representam, respectivamente, os ângulos de incidência e de refração, com n_r e n_i seus respectivos índices de refração.

                   Uma observação decorrente da lei de Snell-Descartes foi realizada pelo físico inglês Sir Isaac Newton (1642-1727), em 1666, ao perceber que a luz solar branca que passava pela fresta de uma janela do quarto escuro onde se encontrava era decomposta nas cores do arco-íris, depois de atravessar um prisma (comprado na feira de Sturbridge, por volta de 1665). Convencido de que essas cores estavam presentes na própria luz branca solar e que as mesmas não foram criadas no prisma, Newton realizou outro tipo de experiência na qual fez passar as cores dispersadas, pelo primeiro prisma, por um segundo prisma invertido em relação ao primeiro, reproduzindo, dessa forma e, em uma tela, a luz branca original. Observou ainda Newton que se apenas uma cor do arco-íris atravesse o prisma, não haveria mais a decomposição cromática, uma vez que o feixe de luz que emergia do prisma apenas alargava-se ou estreitava-se (dependendo da incidência inicial), permanecendo, assim, da mesma cor. Essa hipótese newtoniana de que a luz branca nada mais era do que uma combinação das cores do arco-íris foi confirmada por Newton na célebre experiência do disco colorido – o disco de Newton, como hoje é conhecido – que, ao ser girado, aparece branco.

                   Ainda nessas experiências ópticas, Newton observou que o índice de refração (n) variava com a cor, pois, ao examinar através de um prisma, um pedaço de papelão pintado de vermelho e azul, notou que para uma mesma incidência de raios luminosos, os raios refratados pelo prisma eram diferentes para cada cor, uma vez que as imagens das cores do papelão eram deslocadas, havendo, dessa forma, superposição da parte limítrofe das duas regiões pintadas.

                   É interessante observar que o índice de refração de um material transparente (vidro, por exemplo) pode ser calculado por intermédio de um prisma, usando a lei de Snell-Descartes. Assim, se A for o ângulo do prisma (com vértice para cima) e se  for o ângulo de desvio entre a direção do raio incidente e a do raio refratado que sai do prisma, tem-se [Clifford E. Swartz, Phenomenal Physics (John Wiley and Sons, Inc., 1981)]:

n = {sen [( + A)/2]}/[sen (A/2)].

                    A explicação da dispersão luminosa decorre da lei de Snell-Descartes, conforme afirmamos acima. Vejamos como. Para o caso de um prisma de vidro de índice de refração n (~ 1,33) e colocado no ar (n₀ ~ 1), temos: sen r = sen i/n. Assim, como a luz solar é uma mistura de cores do arco-íris, e como cada cor tem um índice de refração diferente, então o ângulo de refração (r) varia para uma dada incidência (i), daí a razão da dispersão da luzobservada por Newton. Por outro lado como o n do vermelho é menor do que o do violeta (ainda para o vidro), então o vermelho refrata menos do que o violeta. [Ugo Amaldi, Imagens da Física (Editora Scipione, 1995)].       

                   As experiências de Óptica realizadas por Newton e referidas acima foram inicialmente reunidas, por ele, em um manuscrito intitulado Lectiones Opticae (“Lições de Óptica”), escrito em 1675, e completadas em seu famoso livro Opticks or A Treatise of theReflexions, Refractions, Inflexions and Colours of Light (“Óptica, ou Um Tratado das Reflexões, Refrações, Inflexões e Cores da Luz”) [Isaac Newton, Great Books of the Western World 32 (Encyclopaedia Britannica, Inc./Chicago, 1993)], publicado em 1704.

                   É interessante destacar que a dispersão da luz só começou a ser fisicamente explicada no Século 19. Com efeito, no dia 19 de novembro de 1821, o físico francês Augustin Jean Fresnel (1788-1827) apresentou na Academia Francesa de Ciências uma primeira explicação para esse fenômeno físico levando em conta a estrutura molecular da matéria. Assim, para o formulador da Teoria Ondulatória da Luz, o total da dispersãoluminosa dependia da relação entre o comprimento de onda da luz () e a distância entre as moléculas adjacentes. É interessante ressaltar que nessa Memóire (Annales de Chimie 17, p. 180), Fresnel propôs a hipótese de que o éter luminífero cartesiano era parcialmente arrastado pela matéria. Em vista disso, calculou a velocidade da luz (v) em um meio em movimento e, com essa hipótese, encontrou o seguinte resultado:

v = c₁ + [(n² – 1)/n²] V,

onde c₁ representa a velocidade da luz no meio em repouso (c₁ = c/n), n é o índice de refração do meio, V é a velocidade do meio, e c a velocidade da luz no vácuo.

                   Contudo, como vimos em verbete desta série, foi o físico holandês HendrikAntoon Lorentz (1853-1928; PNF, 1902) quem apresentou, em 1892, a explicação completa da dispersão ao demonstrar que o índice de refração (n) de um meio é dado por:  

n² (ω) = (1 + 4 π N e²)/[m (ω₀² – ω²)],

onde m e e representam, respectivamente, a massa e a carga do elétron, N é o número de moléculas por unidade de volume de um meio refringente, , ,  é a frequência linear própria dos elétrons constituintes do meio, em torno de posições fixas, e  é a frequência linear de uma onda eletromagnética monocromática que atravessa o meio considerado. [Max Born and Emil Wolf, Principles of Optics (Pergamon Press, 1983)]